解：已知Ua（相量）=4∠0°V。只针对节点b、c列写即点电压方程。
节点b：[Ua（相量）-Ub（相量）]/2=Ub（相量）/j2+[Ub（相量）-Uc（相量）]/（-j2）；
节点c：[Ub（相量）-Uc（相量）]/（-j2）+2∠0°=βI（相量）。
补充受控源方程：[Ua（相量）-Ub（相量）]/2=I（相量）。
代入β=1，解方程组：Ub（相量）=j4，Uc（相量）=4+j4，I（相量）=2-j2=2√2∠-45°（A）。
电流源两端的的电压为：U（相量）=Uc（相量）-Ua（相量）=4+j4-4∠0°=j4（V）。
由于U（相量）和电流源的电流相量2∠0°为非关联正方向，所以其乘积代表的就是该电流源输出的功率。其中φu=90°，φi=0°，φ=φu-φi=90°-0°=90°，因此：P=UIcosφ=4×2×cos90°=0（W）。即电流源不输出有功功率。
或者采用复功率进行计算：S=U×I，其中S表示复功率，I表示电流相量Is（相量）=2∠0°=2（A）的共轭复数，所以：I=2，S=j4×2=j8=P+jQ。
因此电流源供出有功功率P=0，无功功率Q=8（var）。
用节点电压法求电压U
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u=u2-u3茂录聦
i=(u1-u3)/1脦漏茫聙聜
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用节点电压法求节点电压Uab
(1/2 + 1/3 + 1/6) V1 - V2/3 - V2/6 = 6 + 3/3 ；节点①
(1/2 + 1/3 + 1/6) V2 - V1/3 -V1/6 = 2 - 3/3 ；节点②
节点电压法是以流入节点的电流代数和为零列方程的，基本规则如下：
自电导之和乘以节点电压，减去互电导乘以相邻节点电压，等于流入节点的电源电流代数和。
自电导：只要电阻的一端在节点上，电阻的倒数就是电导。
互电导：电阻连接在两个节点之间。
电流源内阻无穷大，电导为零。
受控源只是参数受激励源控制，其电源属性不变。
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如图所示的电路用节点电压法求各支路电流
b为参考点，Vb=0，
a点方程: (1/3 + 1/3 + 1/2)Va=12/3 + 4/2 -4
7Va/6=2，Va=12/7 v，
Uab=Va-Vb=12/7 v。
解：设两个节点的电压为U1、U2。
i5=（15-U1）/5，i1=U1/20，i2=U2/20，i3=（U1-U2）/2，i4=（U1-U2）/4，i6=（4-U2）/10。
针对节点使用KCL：
节点1：i5+25=i1+i3+i4；
节点2：i3+i4+i6=25+i2。
将上面的表达式代入下面两个方程，只剩下U1、U2两个未知数，就可以求得U1、U2；然后将u1、U2的数值，带回原来的表达式，即可求出各支路的电流。
