boehv320wxc-100逻辑板的vgh电压是 VDD
1、 VDD ：一般为33V，用于T-CON板集成块的供电；
2、 VGL ：屏TFT薄膜开关MOS管的关断电压，一般为-5V；
3 、VGH： 屏TFT的开通电压，一般为20V ～35V；
4 、VDA ：屏数据驱动电压，一般为14V～ 20V ，由伽马校正电路产生灰阶电压，灰阶电压约有14路不同的阶梯电压；
5、Vcom：屏公共电极电压（伽马校正电压最大值的1/2）。
放射性测井
gamma校正灰度系数，是一个范围在01～10之间的数字，软件默认的gamma校正系数值是1。数字越大，的亮度也就越高。太暗或者太亮的话，就可以通过调节它的大小来改变的亮度。从色阶图上就是图这样输入色阶表：暗部->中间调->亮部没有断层。
扩展资料：
Photoshop主要处理以像素所构成的数字图像。使用其众多的编修与绘图工具，可以有效地进行编辑工作。ps有很多功能，在图像、图形、文字、视频、出版等各方面都有涉及。
2003年，Adobe Photoshop 8被更名为Adobe Photoshop CS。2013年7月，Adobe公司推出了新版本的Photoshop CC，自此，Photoshop CS6作为Adobe CS系列的最后一个版本被新的CC系列取代。
从功能上看，该软件可分为图像编辑、图像合成、校色调色及功能色效制作部分等。 图像编辑是图像处理的基础，可以对图像做各种变换如放大、缩小、旋转、倾斜、镜像、透视等；也可进行复制、去除斑点、修补、修饰图像的残损等。
校色调色可方便快捷地对图像的颜色进行明暗、色偏的调整和校正，也可在不同颜色进行切换以满足图像在不同领域如网页设计、印刷、多媒体等方面应用。
特效制作在该软件中主要由滤镜、通道及工具综合应用完成。包括图像的特效创意和特效字的制作，如油画、浮雕、石膏画、素描等常用的传统美术技巧都可藉由该软件特效完成。
-photoshop
t370hw04逻辑板通病
放射性测井是在钻孔中测量地层核物理性质的一组测井方法。通常按照放射性源分为下列几类方法：自然伽马测井、伽马—伽马测井、中子测井、岩性密度测井等。
1431 基本原理
14311 自然伽马测井
由于地层的成分、结构不同，因而含有不同数量、不同种类的天然放射性元素，这些元素的原子核衰变时，要放出不同强度、不同能量的伽马射线。自然伽马测井是通过测量钻井穿过地层自发放出伽马射线的强度而进行岩性划分、泥质含量和地层孔隙度确定的一种方法。
14312 伽马—伽马测井
伽马—伽马测井是通过测量地层对伽马源放出的伽马射线的散射而进行岩性划分、泥质含量和地层孔隙度确定的一种方法。
14313 中子测井
中子测井是通过对地层中子性质的测量，研究钻井剖面中各区段性质及孔隙度等的一种方法。
1432 观测方法
14321 自然伽马测井（Gamma-Ray Logging）
自然伽马测井的测量原理见图14-5。井下仪器包括伽马射线探测器、放大器及高压电源三部分。伽马射线探测器将接收到的伽马射线转变成电脉冲，经电缆传送到地面仪器，在地面仪器中经过电脉冲的放大、鉴别、整形后，经计数率测量电路将电脉冲转换为与脉冲计数率成正比的直流电压，记录直流电压差得到伽马测井曲线。根据伽马测井曲线可定性用于划分地层界面和判别岩性，进行地层对比；在定量解释方面可确定泥质含量及渗透性等。
14322 伽马—伽马测井
伽马—伽马测井又称为密度测井，其测量原理见图14-6。
图14-5 自然伽马测井测量原理
图14-6 伽马—伽马测井的测量原理
伽马—伽马测井仪分为地面和井下两部分。井下仪主要由伽马源、伽马射线探测器及电子线路组成；地面仪器类似于自然伽马测井仪的地面仪器。在测量过程中，伽马源与探测器保持一定距离一起放入井中，伽马源连续地向地层发射出伽马射线，而探测器接收经过与地层物质相互作用后达到探测器的散射伽马射线，将接收后的伽马射线经过类似自然伽马射线的方法进行转换处理，形成伽马—伽马测井曲线。该方法除用于划分钻孔地层界面、判断岩性以外，主要用于确定地层孔隙度。
组成造岩矿物的元素大多数是原子序数较小的轻元素，他们与中等能量的伽马射线相互作用，发生康普顿散射。散射率取决于物质中的电子密度，而电子密度又与岩石密度成正比。在用长源距（c＞10cm）伽马源照射井壁时，被照射岩石的密度愈大，康普顿散射的几率也愈大，表明原子壳层吸收伽马射线多，因而散射的伽马射线弱；反之，岩石密度愈小，散射的伽马射线愈强。因此，在分析伽马—伽马测井曲线时，对应于低值部分的是密度大的岩层，而对应于高值部分的是密度小的岩层。
14323 中子测井
中子测井是以中子与物质作用为物理基础的一种测井方法，根据探测器所记录的物理量不同，可分为中子—伽马测井和中子—中子测井两种方法。
（1）伽马—中子测井（Gamina-ray neutran logging）
伽马—中子测井是一种应用较普遍的中子测井法。其特点是：测量伽马—中子射线强度，以计数率脉冲/分钟为计量单位；当地层不含强吸收元素时，伽马—中子射线与含氢量有关，在使用长源距测量时，随含氢量增加，伽马—中子射线强度减少；当地层含吸收元素时，伽马—中子射线强度有显著增加。该方法使用的仪器与自然伽马测井仪基本相同，但伽马—中子测井仪的井下仪有人工中子源。
（2）中子—中子测井（Neutron-Brons logging）
中子—中子测井测量地层中热中子密度，这种方法使用的测井仪与自然伽马测井的电路基本一样，除了有中子源外，还要使用热中子探测器。当地层不含强吸收元素时，测量结果中子—中子射线强度反映了含氢量。
进行中子测井时，把装有中子源和探测器的下井仪器由电缆放入井中。将中子源发出的高能中子射入井内和岩层中，高能中子与物质的原子核可能发生非弹性散射、弹性散射，能量逐渐损失、减速的热中子极易被原子俘获引起核反应。因此，探测器的记录与地层的减速性质和吸收性质有关。因为氢是最特殊的减速物质，所以中子测井结果将反映地层的含氢量。在含水的地层中，孔隙被水充满，故中子测井可能反映岩层孔隙度的大小。
14324 岩性密度测井
岩性密度测井是与密度测井配套使用的一种测井方法。该系统测量克服了密度测井中仅测量低能伽马射线（即光电效应）或中能伽马—伽马射线（康普顿效应）中的一种而带来划分岩性不准的弊病，而是将二者结合起来进行测量的一种方法，可较准确地进行地层岩性的划分。
根据伽马射线的吸收与伽马射线能量的关系，在中能的条件下，康普顿散射的吸收系数要大得多，而光电效应的吸收系数却很小。但在低能的条件下，光电吸收系数变得比康普顿散射系数大，这就是说，在低能阶段，伽马射线受光电效应的影响比康普顿效应的影响要大。因此，该系统在充分考虑上述特点后，开展了具有进行密度测量的高能窗以及进行低能测量的低能窗。将二者一起应用有助于区分岩石类别。
1433 技术要求
14331 放射性测井的一般技术要求
（1）对所采用的仪器进行检查、校验和标定工作，确保仪器性能良好。
（2）深度比例选择为1∶50，便于对厚度较小的目的层进行定性和定量解释。
（3）横向比例采用整数比例尺，且全区一致，尽量使全部或部分地层反映清楚，超格曲线应补测。
（4）测井速度应根据仪器延时参数及测量精度要求而定，一般提升速度限值为1000m/h。
（5）电缆的标记：①电缆上必须标记准确、明显、牢固的深度记号，记号的标准间距规定为10m，特别是零记号上方处应有特殊警告记号；②在钻孔中提升标记电缆时要挂上相当于井下仪器重量的挂锤。
14332 自然伽马测井
（1）第四纪地层自然放射性强度弱，故应选用灵敏度高且性能稳定的放射性测井仪。测量时要选择合适的横向比例、时间常数和测速。
（2）在作定量解释时，应在井场应用标准源或刻度器进行横向比例标定。
（3）统计涨落相对或然率误差不超过5%，每次测量前应在页岩（泥岩）层上记录统计起伏，记录的时间应大于记录曲线所选用的时间常数的10倍。
（4）反映岩性的最大相对幅度最好为满测程的4/5左右。
14333 伽马—伽马测井
（1）测量时应根据计数率的多少选择仪器的测程，所记录的伽马强度应在仪器的线性范围内。
（2）有密度刻度器的应在井场标定曲线的横向比例，以g/cm3/cm标注，无刻度器的则以脉冲/min/cm标注。
（3）使用的源强应能压制天然伽马的干扰，主要目的层的伽马强度应大于孔内天然伽马曲线平均幅值20倍以上。
（4）源距一般采用03～05m。
14334 中子测井
（1）测量时应根据计数率的多少，选择仪器的测程，所记录的中子射线强度应在仪器的线性范围内。
（2）进行中子测井前后，都要利用刻度块进行刻度，横向比例为刻度单位/cm。
（3）伽马—中子测井源距一般大于05m；中子—中子测井源距一般采用045～060m。
14335 岩性密度测井
其技术要求基本上与伽马—伽马测井一致。
1434 成果的表达形式
放射性测井的成果表达形式为地层的放射性强度随深度变化的坐标曲线。横坐标代表放射性强度的大小，应根据不同的测井方法采用相应的单位进行标注；纵坐标代表深度，一般以m为单位进行标注。在测井曲线的顶部应表明有关的参数，内容除曲线、岩性柱状图外，应绘出泥质含量、密度随深度变化的曲线。曲线下面标出图例及责任栏。
1435 资料解释原则
14351 自然伽马测井
（1）当地层厚度大于三倍井径时，地层中点的自然伽马强度值达到极大值，即等于无限厚地层的自然伽马强度，此时地层的界面位于曲线的半幅值点。
（2）当地层厚度小于三倍井径时，地层中点的自然伽马强度值随地层厚度的增加而增加，用半幅值点确定的地层厚度大于地层的真正厚度，称为视厚度，要得到地层的真厚度必须进行校正。
（3）自然伽马的探测半径一般取作十几到几十厘米。
14352 伽马—伽马测井
（1）当上下围岩的密度相等时，伽马—伽马曲线与目的层中点为对称。
（2）不能以曲线的半幅值点分层，当目的层密度比围岩低时，可用1/3幅值点分层。
14353 中子测井
（1）中子测井在划分钻孔地层界面、判断岩性时，与自然伽马测井相结合效果较好，因为各类岩石结构不同，含氢量也有不同的变化。
（2）中子测井曲线与自然伽马曲线相似，它的探测深度近似等于源距，才能用半幅值点分层。
（3）中子测井主要用于确定地层孔隙度。
1436 仪器设备
放射性测井仪器设备见表14-1。
脉冲兽和伽马兽谁强
该故障与机芯板输出LVDS信号和控制板时序电路有关测控制板供电12V正常。LVDS电压09V-13V，正常。故障可能与控制板有关。该机控制板由时序控制U301(AUO-11401、U202(AS15-FU101(TPS65161)DCDC电源块等电路组成。U301是将LVDS信号转换成行或列所需要的数字信号转换成液晶分子所需的伽马电压，液晶分子扭曲形成图像画面。
自然伽马测井
脉冲兽。
1、脉冲兽还有着能够感应其他数码兽所发身体脉冲，从而吸收这些脉冲数据并强化自身的力量。伽马兽爆发弱。
2、脉冲兽自身的移动速度也是极快的，在追击敌人和逃跑时都有着巨大优势，身体内还可以发出高能电压用以攻击敌人。伽马兽移速不快，自身的铠甲可以帮助抵挡伤害。
（一）自然伽马测井物理基础
1岩石中的自然伽马辐射场
（1）铀、镭、钍、钾的核学性质
铀（U）在元素周期表中处于第七周期，在自然界中存在于沥青矿和钾钒铀矿中。它有三个天然同位素，即238U、235U、234U，其丰度分别为9927%、001%、072%。铀的化学性质活泼，是典型的亲氧元素，在化合物中呈正四价和正六价。在自然界U6+和U4+相互转化，是铀的地球化学过程的主要特点。
镭（Ra）有四个同位素，其中226Ra是238U的一个子体。当铀和镭处于平衡时，镭/铀=314×10-7。镭的化学性质与钡相似，呈明显碱性，其离子半径与Ca2+、Ba2+和Pb2+相似，可以类质同象方式进入方解石（CaCO3）、莹石（CaF2）、磷氯铅矿（Pb10（PO4）3Cl2）等矿物。镭容易被从矿物中淋滤出来，导致天然水中富积镭。在氧化带中，淋滤作用有时能使铀矿物中85%的镭被水淋滤出来，使226Ra与母体238U分离而在氧化带循环水中富集。在油田水中，镭的浓度有时会高达75×10-9g/L。研究镭在油田开发过程中的再分配，对观察油田水和注入水的推进具有重大意义。
钍（Th）有两个长寿命同位素和四个短寿命同位素，其中232Th的丰度几乎为100%。化合价以四价为主，四价钍和四价铀关系密切，常呈类质同象置换。钍和铀经常是共生的，钍铀比被认为是太阳系的基本比值。确实，几乎所有的陨石，钍和铀的比值（Th／U）都等于3～4；而在岩浆岩中Th/U也几乎是定值，多数在4左右。在氧化环境中，铀和钍会发生明显的分离。钍的化合物性质稳定，运移以机械风化迁移为主。粘土矿物对钍的选择性吸附，以及钍在稳定矿物中的存在是控制沉积岩中钍分布的主要因素。钍常作为粘土矿物指示剂，钍铀比可指示沉积环境和岩性。
钍系的主要伽马辐射体是208Tl，特征伽马射线的能量是262 MeV。
钾（K）有三个天然同位素，即39K、40K、41K。其中40K是放射性同位素，它发射146 MeV的伽马光子。钾在岩浆岩中的含量随SiO2的增加而增高。在沉积岩中，粘土岩的钾含量比砂岩和石灰岩都高。
（2）岩石中的自然伽马辐射场
岩石的自然伽马辐射场，主要由钾、铀、钍的空间分布决定的，其次是受到岩石自散射和自吸收的影响。
岩石自然伽马辐射场的空间分布是由单位体积或单位质量岩石中钾、铀、钍的含量决定的，含有钾、铀、钍的地层就是一种分布在有限空间中的伽马源。
每种放射性核素的活度和单位时间里发射的光子数成正比，活度相同的两种不同的核素单位时间里发射的光子数却不一定相等。单位时间里发射的光子总数称为伽马源的源强，而单位体积的源强称为源强密度。对大体积的辐射体，需要用源强密度来描述光子发射率的空间分布。若进行自然伽马能谱测井，还需研究光子的能量分布和角分布。
描述自然伽马辐射场的主要参数是通量密度，它是这样定义的：设有一球体通过球心的截面积是α，而dφ是时间间隔dt内注入球体的光子注量数，则通量密度φr定义为
地球物理测井
对平行射线束来说，单位时间通过与射线方向垂直的单位截面积的光子数称为伽马射线强度；对非平行射线，也可将式（3-1）定义的通量密度称为强度。通量密度与仪器在单位时间里的计数，即计数率成正比。
为简便，设无限、均匀、各向同性地层中只有一种发射单能光子的放射性元素（如钾），地层的密度为ρ，每克岩石中含q克该种放射性元素，每克该种放射性元素每秒钟平均发射a个光子，地层对光子的吸收系数为μ，求地层中任意点保持初始能量的光子通量密度。为此，在球坐标系中取一体积元dV，它在距离为r的M点处产生的通量密度增量为
地球物理测井
对半径为r的球体求积分得通量密度φr：
地球物理测井
若对上述无限介质积分，即r→∞，得：
地球物理测井
式中：φ0为无限介质中任意点的光子通量密度；μm为质量衰减系数，随光子的能量增加而减小；aq为单位质量岩石每秒内发射的光子数。
沉积岩中主要矿物的μm变化较小。例如，当伽马光子能量为15 MeV时，纯水、石英、方解石的质量衰减系数分别为00575 cm2/g、00545 cm2/g、00518 cm2/g。混凝土的μm是00519 cm2/g。对常遇地层可认为φ0∝q。
（3-3）式可以估计自然伽马测井的探测范围。用比值
地球物理测井
进行计算。当μr=4605时，这一比值等于099。若μ分别取010/cm和015/cm，则相应的球半径为4605 cm和307 cm。可以认为，自然伽马测井对地层的探测范围大约是一个直径为1 m的球体。
2放射性地层的测井响应
（1）有限厚放射性地层在井轴上形成的光子通量密度
图3-1 有限厚度放射性地层示意图
设有限厚放射性地层厚度为h（图3-1），井半径为r0，井轴与地层面垂直，M点位于井轴上与地层下底面相距z1。层内物理性质均匀、各向同性，只含一种发射单能光子的放射性元素（如钾），地层的密度为ρ，每克岩石中含q克该种放射性元素，每克该种放射性元素每秒钟平均发射a个光子，地层和井内介质对光子的吸收系数均为μ，围岩不含放射性物质，求井轴上任意点M处散射光子通量密度。为此，在柱坐标系中取体积元dV=rdzdrdφ，它在M点处产生的通量密度增量为
地球物理测井
先在0～2π域内对φ积分，得通量密度为：
地球物理测井
对此式做变量置换，令，h′=h/r′，以及
地球物理测井
可得：
地球物理测井
移动M点，即改变z1值，利用指数积分函数表对式（3-8）做数值积分，可求出该放射性地层造成的沿井轴的光子通量密度。对变量z′来说，被积函数在z′=0处有最大值，且对称于此点。因而，当观察点M位于地层中点时，积分有最大值：
地球物理测井
设μ=01/cm，r0=15 cm，并使地层厚度分别等于15 cm、30 cm、60 cm、90 cm和150 cm时，利用式（3-9）可获得一组曲线，如图3-2所示。
测井仪器测得的曲线，因受到仪器参数的影响而与图3-2有所不同，或者说有不同的响应。
（2）仪器标准化和探测效率
自然伽马测井在每个深度点上测到的计数率，与地层在该点造成的通量密度成正比。计数率曲线可直接反映通量密度（或称射线强度）沿井剖面的分布。测井仪器的探测效率有很大差别，即使环境条件不变，不同的仪器在同一个测量点上测到的计数率也会不相同。所谓测井仪器标准化，实质上就是进行效率刻度。刻度过的仪器测量的计数率曲线是用标准单位表示的，国际上习惯采用API单位。API单位是美国石油学会选用的自然伽马测井单位，它是这样规定的：在美国休斯顿大学建造了一套由三层混凝土标准模块组成的刻度井，每个标准模块都是直径1219 m，高2438 m的带井眼的圆柱体，中间的一层是含有13 mg/L的铀、24 mg/L的钍和4%的钾的高放射性地层，而上、下两层是未添加放射性物质的低放射性地层。将仪器在井眼中测得的高放射性和低放射性两种模块的读数差定为200 API。在标准井中刻度过的同类仪器。对同一厚地层应该有同样的响应，即应具有相同的幅度（含统计误差）。这样，不同的仪器测得的自然放射性剖面才能进行对比。
图3-2 有限厚度放射地层沿井轴的光子通量密度
（二）自然伽马测井原理
1测井原理
自然伽马测井仪有许多类型，彼此的结构、具体线路的差别还比较大，但工作原理基本相同，结构框图基本一致（图3-3）。
自然伽马测井仪分为地面仪器和下井仪器两部分。下井仪的基本组成是伽马射线探测器、放大器和高压电源等。伽马射线探测器是感知伽马射线的，并把其转变成电脉冲的装置；放大器把这些脉冲放大，以便电缆传输。
地面仪器有前置放大、鉴别、整形和计数率计等。鉴别器的目的是消除干扰；整形器可以把所有的脉冲信号变成幅度一样大、宽度一样宽的矩形波，这样每一个矩形波带的电量就是一样的；计数率计把单个的矩形脉冲变成连续变化的电压（或电流），电压（或电流）的大小反映伽马脉冲的多少。再由测井记录仪记录成电压形成伽马射线强度随井深变化的曲线——自然伽马测井曲线。
最简单的计数率计是电阻和电容元件组成的积分线路（图3-4）。电阻R与电容C的乘积RC=τ，称为时间常数。RC积分线路的输出电压U和输入的脉冲数n有以下关系：
地球物理测井
其中：q为每个矩形脉冲所携带的电荷数；t为从矩形脉冲输入开始算起所经过的时间。
图3-4表示，输出电压不能随输入电压同步变化，即积分线路存在惰性。惰性的大小由时间常数决定。计算表明，当t=2τ时，输出电压只能达到最大输出电压的86%；当t=3τ时，输出电压增至最大输出电压的95%。由此可见，积分线路的使用要对测量结果产生较大的影响。
图3-3 自然伽马测井仪原理示意
图3-4 积分线路输入输出特性
2探测半径
由于地层和泥浆对伽马射线的吸收，地层中放射性元素发射的伽马射线是不能全部到达探测器、为探测器所测出的，即自然伽马测井主要探测的地层是靠近探测器的有限地层。图3-5是自然伽马测井的视几何因子分布曲线。从图中的积分几何因子曲线可以看出，随着径向距离增加，积分几何因子呈指数增加规律变化。积分几何因子可用来研究自然伽马测井探测范围；而图中对信号贡献曲线，是随径向距离增加呈指数下降规律变化，说明距探测器越远的媒体对测量信号的贡献越小，可用来研究自然伽马测井的探测范围。在无限均匀地层中，探测范围是以探测器中点为球心的球体，球体半径就是探测半径。设探测范围内的地层产生总自然伽马强度的90%，则计算的探测半径小于25 cm。实际上，它的大小和伽马射线能量、地层和泥浆密度有关。能量降低或密度增加，探测半径减小。再者，探测范围并不是严格的球形。这是因为井的存在和探测器有一定体积等原因。
利用探测范围内，放射性地层多少的变化，也可近似绘制放射性测井曲线。设厚度大于二倍探测半径的放射性地层的上、下围岩中均不含放射性（图3-6）。当自然伽马测井仪在放射性地层以下时，因其探测范围内，不含放射性，自然伽马强度为零。随着仪器向上移动，探测范围内放射性逐渐增加，自然伽马强度逐渐增强。当仪器探测范围内全是放射性地层时，自然伽马强度最大。如果地层的厚度较大，自然伽马测井曲线上有段平直段。以后，随仪器向上移动，直至进入上围岩。探测范围内放射性地层逐渐减少，直至完全没有，自然伽马强度逐渐降低，而逼近于零。
图3-5 自然伽马测井视几何因子分布曲线
（三）自然伽马测井曲线特征和影响因素
1曲线特点
可以归纳自然伽马测井曲线的特点：当围岩的放射性相同时，自然伽马测井曲线以地层中点为对称；地层中点的自然伽马幅度最大，其幅度与地层厚度有关。当地层较薄时，测得的地层中点的自然伽马幅度Jγ与它应具有的自然伽马幅度Jγmax满足：
地球物理测井
其中：h为地层的厚度；r为探测半径。
当地层厚度大于二倍探测半径（或大于三倍井径）时，利用半幅点确定地层界面。
2影响因素
实际的自然伽马测井曲线（图3-7）和理论自然伽马测井曲线有明显的差别，造成这种差别的原因主要是统计涨落。
图3-6 自然伽马测井探测范围
放射性测量的统计涨落现象，造成自然伽马测井曲线上的锯齿变化。这种变化与地层岩性变化，仪器不稳定的变化都可能同时在测井曲线上出现。正确识别曲线上的各种变化是正确利用自然伽马测井曲线的前提。
统计涨落用标准误差衡量。标准误差要用多次测量的平均值计算。但是，在自然伽马测井中，通常只测一次。这样，就不可能求得平均值，而只能以这次的测量结果作为平均值。于是
图3-7 实际的自然伽马测井曲线
地球物理测井
我们知道，测井结果是以“c/min，（c指counts）”作单位的。所以，N=nt。t是测井仪器在该地层的停留时间，n是该地层的平均计数率。从而，式（3-11）就成为
地球物理测井
测井计数率的误差是：
地球物理测井
地层厚度为H，下井仪运动速度（测进速度）为v，式（3-12）变为
地球物理测井
σ1表示：当以测井读数代替平均值时，将带来误差，误差大小为σ1。如果能进行多次测量，求得平均值的话，则平均值应该有683%的可能分布在的范围内。
一般认为，采用了积分线路的自然伽马测井仪，其输出结果是在输出时刻前2τ时间内的平均值。于是，地层的总读数N=2τ·n-。从而有：
地球物理测井
测井计数率的误差是：
地球物理测井
定义σ2为：如能根据多次测量确定平均值，则每次的测量读数与平均值的误差为σ2。
显然，由于统计涨落的影响，自然伽马测井曲线的相对误差为σ1+σ2，即
地球物理测井
根据∑的大小，评价测井仪器的性能，判断曲线变化引起的原因。
为检查仪器性能，通常的做法是把下井仪放入井中某一位置，持续测量一段时间的自然伽马强度。当仪器性能正常时，曲线上的幅度变化，应该是统计涨落引起的，即测量的相对误差应该符合统计规律。否则，说明仪器不稳定，需要对仪器进行修理、调试。下面的例子说明计算误差的方法。
设由曲线确定的平均值线离基线55 cm（基线不是零线），基线补偿10 cm（即对零线移动10 cm）；横向比例尺为380 c/mincm，时间常数4s。则：
地球物理测井
和
地球物理测井
σ2在曲线上的距离是：
地球物理测井
在自然伽马测井曲线平均值的两侧、各057 cm处，画两条直线。这两条直线包括的范围，就是683%的测量结果应分布的范围。把超出这个范围的曲线，按纵向长度累计起来为39 cm，该曲线的纵向总长度为123 cm，据此可算出超出误差的比例数100%=317%。这就表明，该曲线符合统计规律，测井仪性能正常。
一般认为，曲线幅度的变化大于时，才是地层岩石发生了改变，应该分层，确定界面。由上可知，自然伽马测井涨落误差的大小与计数率仪时间常数τ有关。τ大，说明所取的平均范围大，利用了较多个测量结果进行平均。显然，这个平均值比较接近真实值，误差较小。为了使测量结果接近真实值，应选τ大的计数率仪。
3环境影响
环境影响是指井眼环境对测井响应的影响。在裸眼井中，主要是钻井液对来自地层的伽马射线的屏蔽作用，而井径变化改变仪器与地层间钻井液的厚度。可以用数值积分法、蒙特卡罗法或物理模型实验来研究环境影响。在研究环境影响时，引入一个称之为“钻井液吸收函数”的综合校正系数Ap，它以钻井液衰减系数μp和井半径R的乘积为参变量，而以仪器半径Rs与井半径R的比为变量，如图3-8所示。求出Ap后，用下式进行校正：
地球物理测井
式中：J为实测值；Jc为校正值。
对套管井，同样可根据实际模型计算或测定校正公式或校正曲线图。
图3-8 下井仪居中时钻井液的吸收函数
图3-9 自然伽马测井响应曲线API为美国石油学会规定单位
（四）自然伽马测井曲线应用
1）划分岩性。主要是根据地层中泥质含量的变化引起自然伽马曲线幅度变化来区分不同的岩性，图3-9是自然伽马测井曲线对不同地层的响应，对于纯石灰岩、纯砂岩、白云岩、硬石膏、石膏、煤层及盐岩等，自然伽马显示低值；对于火山灰、泥岩显示高自然伽马值；而对于含泥质岩石自然伽马显示中等，并且随着泥质含量增减而变化。一般来说，泥岩的自然伽马幅度为75～150 API，平均为100 API，硬石膏和纯石灰岩为15～20 API，白云岩和纯砂岩的自然伽马幅度为20～30 API。对某一地区来说，应该根据岩心分析结果与自然伽马曲线进行对比分析，找出地区性的规律，再应用于自然伽马曲线的解释。
2）进行地层对比。自然伽马曲线与地层中所含流体性质无关，地层水矿化度对其也没有影响。因此，自然伽马曲线幅度主要取决于地层中放射性物质钾、钍、铀的含量，通常对于不同岩性其幅度较为稳定。另外，对比的标准层也易于选取，通常用厚泥岩作为标准层，进行油田范围或区域范围内的地层对比（图3-10）。
3）计算地层的泥质含量。为了计算地层的泥质含量，先由解释井段的纯地层和纯泥岩的自然伽马幅度，计算解释地层的泥质含量指数：
地球物理测井
其中：CGR、CGR，sh、CGR，clean分别为解释地层、纯泥岩层和纯地层的自然伽马测井值。
显然，纯泥岩层的Ish=1，纯地层的Ish=0。用下式将Ish转化为泥质含量Vsh：
图3-10 穿过某油田的东/西剖面确定第1、2类砂岩的分布
地球物理测井
式中G为地区经验系数，可由本地区的实验资料统计获得（一般来说，对第三纪地层用37，老地层则用2）。
